怎么求球体的电场强度？ 高斯定理求球体内外电场强度
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求在球内的的电场对于带电导体球(或球壳)产生的电场的场强分布,可以用高斯定理轻易得出(假设球的半径为R,带电量为q):(1)在导体球内部,那么由于电荷分布在外表面上,在导体.
解 :设以半径r做高斯面 整个球体带电总量用积分 q(总)=∫ p*4π *r^2 dr(积分限从0到R)=πKR^4 . 当r>=R时,E=q(总)/4π*ε0*r^2 (此处ε0为真空介电常数) 相当于.
电场强度教案一个半径为R的均匀带电球体(或球壳)外部产.用高斯定理求. 对于外部来说,得到的结果与点电荷的一样.
求半径为R、电荷体密度为 、总电量为q的均匀带电球体的.球内电势处处相等,球外电势φ=kq╱r,球内电场强度为零,球外电场强度e=kp╱r*r
“均匀带电球壳内半径6cm,外半径10cm,电荷体密度为2*10.可以等效,把球壳上的电荷等效到球心,然后就能做了,也就是说你先求球的表面积然后乘以电荷密度就是电荷量了,然后通过E=Qk/r2 就可以求场强了.电荷量:简称电量,该词的定义是根据库伦定律的公式(见右图.
怎么求匀强电场通过1/4球面的电场强度通量?等价于穿过该球面边界那个圆面的电场强度通量,这样就可以直接用 EScos夹角,来计算了.
一半径R的带电球体,其电荷体密度与半径的关系为p=Ar,A.楼主你太搞笑了,1.你积分积错了,2.你把几个量的字母搞混了 改正方法: 1&2. LZ的第一个式子,将积分上界换为r0 LZ的第二个式子,将被积式换为dq/4πr0^2,将积分上界换为r0 注意是r0!!!!! 因为r0处的场强是各层球壳在r0处(注意!!!)产生电场的叠加,不是在积分变量r处!!! 最后得到的式子不应当出现积分变量!!!!!!! 3.LZ的第三个式子 呵呵不用说了,在表面处的电势,被积式的分母当然是大写常量R,怎么能换为区区积.
一个半径为R,电荷量为Q的带电球体,(1)若球内电荷分布均.1. 取半径为r的球面(r<R)为高斯面,由高斯定理E*4πr^2=Q*r^3/R^3/ε0 所以E=Qr/4πε0R^3<br> 当r》R 就是点电荷的电场强度 E=Q/4πε0r^2 电势=Edr从r到无穷远的积分,球外为一个积分就是φ=Q/4πεr 球内电场从r积到R,再加上球壳处的电势 φ=q/4πεR+q/8πεR-q/8πε *r^2/R^3=-q/8πε *r^2/R^3+3q/8πεR
如图所示,有一均匀带电球体,球体内部任意一点P的场强方.楼上弄错了,是均匀带电球体,不是导体金属球.利用高斯定理能求,前提是没有带电球壳
均匀带电球壳,带电量为Q,半径为R,求球内外的电场强度,不.确的解法应该是完整均匀带电球面的电势(整个球体是等势的)减去ds上的电荷单独存在时在球心处产生的电势——kq/πrr)]/:电场是矢量;πrr)]/r;电势是标量,完整均匀带电球面在球内的电场正好可以相互抵消为0.若是其他问题;r-k[q(ds/r,不会那样因方向而相互抵消的,是吗.你大概是没算kq/?你大概是跟算带孔球壳球心电场强度的情况混淆了;r而只算k[q(ds/,请追问
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